4. Проверка

 

Чтобы получить представления о параметрах фотонов и их элементов, ниже приведена таблица для фотонов инфранизких частот, видимого света, нижней границы  распада фотона на электрон и позитрон в поле ядра и для фотонов ультравысоких частот.

 

 

  Параметры

 

 Инфранизкочастотные

           колебания

                    

Видимый свет

(зелено-голубой)

 

     Граница

фоторождения

 

Ультравысокочастотные

           колебания

Частота, Гц

           

        

             

               

Радиус протофотонов, м

      

      

 

       

Электростатическая энергия протофотонов, Дж

      

  

 

       

Электростатическая масса протофотонов, кг

      

 

 

        

Радиусы орбит, м

      

  

 

       

Электростатическая энергия фотона, Дж

      

 

       

Магнитная энергия фотона, Дж

      

 

 

                   

Кинетическая энергия фотона, Дж

      

   

 

       

Полная энергия фотона, Дж

      

 

 

       

                                                      

      

 

 

       

 

Мы убедились, что полная энергия такой модели фотона во всем диапазоне частот равна произведению постоянной Планка на частоту. Особый интерес представляют характеристики фотона, соответствующие красной границе распада фотона на электрон и позитрон. Здесь радиус протофотонов равен классическому радиусу электрона/позитрона, а, следовательно, массы  и энергии электростатического, магнитного и кинетического происхождения  так же соответственно равны. Различие лишь в том, радиусы орбит протофотонов вдвое меньше радиусов орбит электрона/позитрона [2] и, соответственно, вдвое меньше магнетон каждого протофотона и отношение

 .

Можно предположить, что это и является причиной совместного существования пары, так же, как и антипараллельная ориентация магнитных моментов. Такая  ориентация не только приводит, как уже говорилось, к нулевому значению суммарного магнитного момента фотона. Магнитное притяжение противоположных полюсов компенсирует амперовское отталкивание противонаправленных токов. Первым следствием вышеприведенных рассуждений является отказ от варианта расположения протофотонов, показанного на рис. 1б, поскольку там  обращённые друг к другу магнитные полюса могут только усиливать отталкивание и увеличивать энергию, чего не наблюдается. В лучшем случае этот вариант возможен при больших длинах волн. Электростатическое действие поля атомного ядра на распад фотона интуитивно понятно: отрицательный протофотон притягивается к ядру, а отрицательный отталкивается. Но роль ядра в увеличении радиусов орбит от  до , как и причины вращения зарядов по орбитам по-прежнему требуют объяснения.

         Рассматривая оставшийся вариант 1в, заметим, что положительный и отрицательный протофотоны постоянно находятся на расстоянии друг от друга. Кулоновское притяжение между ними  с учётом выражения (3) равно:

.

Используя выражение (1), попытаемся оценить, какую часть полной энергии «съедает» кулоновское притяжение:

                  .               (18)

Для практических целей разницей менее 1% можно и пренебречь, но эта величина может быть весьма важна при экспериментальной проверке правильности гипотезы. Кроме этого, гипотеза может быть проверена измерением магнитного и электрического полей прецизионными приборами в монохроматическом лазерном луче и на разных расстояниях от него. При этом энергия электрических колебаний должна составлять практически половину полной энергии излучения, а магнитная ¼.

Назад Содержание Вперёд

 

Счётчик посетителей Zahodi-ka.ru. Показано число посетителей за сегодня, последние 7 и последние 30 дней.

Яндекс.Метрика